引言标准模型：theFireballModel然而，同步辐射(和逆康普顿散射)机制面临困难，与观测矛盾。例如：1.关于伽玛射线谱。为何观测的伽玛射线谱总是折断的幂律形谱？Stern&Poutanen2004,MNRAS2.特别是,其中有‘死线问题’。即伽玛射线谱低能部分的谱指数问题。Preece1998,2000,ApJ;Lloyd-Ronning&Petrosian2000,ApJ同步机制要求：低能谱(即上升谱部分)很平。谱指数必须满足条件(或光子谱指数)。而观测谱指数常常明显大于1/3，很陡！！！观测中GRB的rays能谱(Schaeferetal.1992,ApJ)3.观测到偏振(Willisetal.2005A&A;Coburn&Boggs,2003,Nat,423,415;Kalemcietal,2007;ApJ)GRB021206:伽玛光子的线偏振度高达(8020)%？4.Amati关系:(Amati,2006,MNRAS,372,233;2002,A&A,390,81;Yonetokuetal.,2004,ApJ,609,935;Sakamotoetal.,2004,ApJ,602,875)Fig.25.能量转换效率很低.(Piran1999,Phys.Rep)中间过程多.复杂链条:并合形成火球(引力能释放)—火球膨胀形成抛射(内激波)—内激波碰撞形成相对论电子—同步辐射或逆康普顿散射形成X-射线—多普勒移动，形成rays.链条中，多少引力能转换成最终的rays?我们建议：II.共振逆康普顿散射(RICS)及其在GRB中的作用iv).它产生的ray辐射应当是偏振的，用以说明观测；v).可以容易地复制出观测到的折断的非热幂律谱，且不求助于复杂的假定；vi).最后，它能够解释Amatirelation的物理本质，容易由它导出统计关系以下论证：RICS机制满足以上条件。2.2RICS物理概说：相对论电子在强磁场中力学运动特点：在电子静止参考系ERF中(对散射做理论处理方便)散射截面与频率的关系,细说：先说非共振的逆康普顿散射如果，非共振散射和普通的，没有磁场时的逆康普顿散射其实无区别。因为此时严格的QED理论给出的散射截面。反之，如果，非共振散射实际已不存在，因为QED给出。此时，散射被‘磁冻结’了。大量的低频光子时是无用的‘垃圾光子’。这说明普通逆康普顿散射在强磁场中变得很不重要。磁冻结：磁场太强，低频光子扰动不了被束缚很紧的电子。再说共振的逆康普顿散射如果在电子静止参考系ERF中，入射光频率特别是当，则有共振的逆康普顿散射。记为RICS，用以区别共存的ICS。RICS性质特殊，很重要。因为QED共振截面，亦即具有极高的辐射效率。例如：，。因此，若周边有足够多能共振吸收的光子（即满足匹配条件），电子会很快耗尽能量变成辐射。许多学者对此工作有贡献，Herold,Dermer,Daughty&Harding,Gonither,乔国俊，夏晓阳，吴鑫基，邓劲松等。我们的贡献：1.把强磁场逆康普顿散射分解，共振和非共振，分别处理,根据：两部分物理性质很不同，出现的频段也不同。见上述图（严格论证了：强磁场中，共振部分远比非共振部分重要）2.不用QED,改用经典Quantum用半量子的共振散射截面(含时微扰论)代替复杂的QED截面，精确一致。而所得RICS诸公式，数学大为简化，RICS物理更加清晰，便于实用。RICS的基本公式2.共振条件由图可见，RICS谱有很好单色性——在最大散射频率(or)处，有尖锐极大!并有延伸到的弱的‘尾巴’。所以，常用‘准单色近似’，。2.3.RICS机制应用在GRB研究中的优越性由(1)式得到，电子沿磁轴方向单位路程的能量损失为(2)故(3)由此得特征路程为(4)由(4)式可见，在一般周边软光子场中，特征飞行距离都非常小。例：在中子星表面附近，存在黑体辐射场，温度为取典型值，。则按Planck公式，频率处的共振强度为，从而。特征路程惊人的短！！沿磁轴方向，穿过极短的路程，电子即耗尽其动能，全变成RICS辐射！！RICS的高效率令人意外！！！高效率保证了一种可能性：RICS机制在ray波段产生的辐射总能量足以达到与GRB观测值相比较，。以下给出论证，能量估计：在流行的火球模型中，引力能释放来自‘吞没’和大质量星的‘坍缩’。，引力能大部分由典型温度为的中微子气体带出(Ruffertetal.1997,A&A)。中微子对将做两件事：a.由于中微子气体的高压，结合中子星强偶极磁场的定向作用，会形成喷流，内、外激波。b.对的湮灭会形成大量相对论电子对，