会计学一、界面(jièmiàn)能与磁通量子化零场下，超导(chāodǎo)样品的Gibbs自由能密度为gs(0)一维GL-I方程(fāngchéng)表达式采用(cǎiyòng)有效波函数讨论(tǎolùn)2.磁通量子化超导体内部(nèibù)2)磁通量子化因此(yīncǐ)有：二、理想(lǐxiǎng)第二类超导体非线性的可拟磁化曲线对于(duìyú)下临界场HC12、理想第二类超导体混合态的直接(zhíjiē)观察结果三方磁通格子周期性结构示意图Nb73Tl27孤立磁通线的中子衍射结果这种由正常态芯子和涡旋状超导电流组成的携带(xiédài)磁通量子圆柱形结构成为磁通线三、伦敦(lúndūn)磁通线模型方程(fāngchéng)的解：2、单位(dānwèi)长度孤立磁通线的能量3、磁通线的相互作用和力程四、理想(lǐxiǎng)第二类超导体的热力学相变1)对迈斯纳态(S)将上面(shàngmiɑn)两式相减并积分2、热力学相变相变潜热(qiánrè)考虑(kǎolǜ)到：五、理想(lǐxiǎng)第二类超导体的临界磁场考虑(kǎolǜ)到混合态2、HC2及H非常(fēicháng)接近HC2时的混合态第九章非理想(lǐxiǎng)第二类超导体一、无阻载流特性与不可(bùkě)拟磁化曲线a、非理想和理想第二类超导体的主要差异(chāyì)在混合态阶段（HC1<H<HC2）二、磁通钉扎——磁通线芯子与正常(zhèngcháng)相小粒子的相互作用能2、G-L理论(lǐlùn)对磁通钉扎的讨论三、混合态的临界状态(línjièzhuànɡtài)2、驱动力的性质(xìngzhì)与表达式3、混合态的临界状态(línjièzhuànɡtài)（毕恩-金模型）a.毕恩模型(móxíng)毕恩实际上假设钉扎力只是B的一次函数，JC与外磁场(cíchǎng)无关，是很粗略的当传输电流达到IC时，磁通格子完全穿透样品(yàngpǐn)，C=d，IC由整个样品(yàngpǐn)的体电流密度提供由于(yóuyú)/四、磁通格子(gézi)的运动与磁通流阻当磁通格子处于(chǔyú)临界状态时，当驱动力密度大于钉扎力密度，I>IC，磁通格子以粘滞流动的方式(fāngshì)在超导体内运动此时(cǐshí)，感应电场2、磁通流动的功率(gōnglǜ)损耗在稳定的磁通格子的粘滞流动中，驱动力克服(kèfú)钉扎力和粘滞力作功是超导体功率损耗的来源。第五章BCS理论(lǐlùn)导论一、建立BCS理论(lǐlùn)的实验基础当h<2时，超导壁完全不吸收(xīshōu)，而当h≥2时，大量吸收(xīshōu)。3、同位素效应(xiàoyìng)二、Frohlich模型(móxíng)：电—声子交互作用的简单模型(móxíng)用电子(diànzǐ)—声子的语言来描述这一过程金属(jīnshǔ)内电子、离子之间的作用基本上是静电库仑力，可见，屏蔽效应使得电子间的静电力由长程库仑(kùlún)力变成以λD为半径的短程屏蔽库仑(kùlún)力。四、造成(zàochénɡ)电子间相互吸引的的条件当ω>ωq时，两小球体系振动(zhèndòng)的位相相反；当ω<ωq时，两小球体系振动(zhèndòng)的位相相同。设一个动量p1、能量ε(p1)的电子跃迁到动量p1′、能量ε(p1′)的状态(zhuàngtài)后，它将改变了原来整体的电子分布，产生了扰动，从而引起电子气体的电荷密度涨落δρe。设晶格简正模式ω(k)的平均频率Debye频率为ωD。按上面讨论(tǎolùn)小球与弹簧的振动可以看到:五、Cooper对电子之间相互(xiānghù)吸引的条件是跃迁后，动量(dòngliàng)p1′和p2′应大约等于pf，因为跃迁只能在Fermi球面附近发生，因此，变化后的矢量p1′的终点和p2′的起点都必须位于两个球壳相交部分的园环中（这是动量(dòngliàng)守恒和半径为pf的要求）因此，在Fermi面附近的动量(dòngliàng)相反的一对电子的吸引力要比其它电子之间的强得多。wC是声子德拜频率;N(0)代表(dàibiǎo)Fermi能EF处单位能量的态密度2、超导转变(zhuǎnbiàn)温度的BCS关系式当N(0)<<1（弱耦合条件(tiáojiàn)）时，4、电子(diànzǐ)比热——对应(duìyìng)规律