会计学7.1热力学基础知识热力学的物系热力学第一(dìyī)定律:内能和焓热力学第一(dìyī)定律:内能和焓热力学第一定律(dìnglǜ):内能和焓热力学第一(dìyī)定律4、热力学过程（1）可逆与不可逆过程在热力学中，如果将变化过程一步一步倒回去，物系的一切热力学参数都回到初始状态，且外界状态也都复旧，这样的过程则是可逆过程，否则是不可逆过程。（如高温向低温传热，机械功通过摩擦生热都是不可逆过程）可逆过程也称为准静态过程，或连续的平衡态过程。（2）绝热过程与外界完全没有热量交换，即dq=0，称为绝热过程。（3）等容过程、等压过程、等温过程、绝热过程在热力学中，内能u是状态的函数，而q不是状态函数。因为其中的压力膨胀功不仅(bùjǐn)决定于过程的起点和终点，与变化过程有关。等容过程(guòchéng)、等压过程(guòchéng)、等温过程(guòchéng)、绝热过程(guòchéng)等容过程(guòchéng)、等压过程(guòchéng)、等温过程(guòchéng)、绝热过程(guòchéng)等容过程(guòchéng)、等压过程(guòchéng)、等温过程(guòchéng)、绝热过程(guòchéng)等容过程(guòchéng)、等压过程(guòchéng)、等温过程(guòchéng)、绝热过程(guòchéng)定容过程的比定容热容cv:内能的改变量为:du=cvdT气体(qìtǐ)作等压变化时,p=常数,dp=0:焓的变化量:热力学第二(dìèr)定律，熵熵气体(qìtǐ)的状态方程,完全气体(qìtǐ)和真实气体(qìtǐ)完全气体等熵过程(guòchéng)7.2声速(shēnɡsù)和马赫数微弱(wēiruò)扰动传播过程与传播速度—声速这个扰动将以一定的波速a向右传播，在管道中扰动以波阵面A-A的形式向右推进。在波阵面右侧的气体未受扰动，其压强、密度、温度(wēndù)和速度分别为：p、r、T、v=0；而在波阵面左侧的气体受到扰动后，其压强、密度、温度(wēndù)和速度分别变为：p+dp、r+dr、T+dT、dv。7.2.3声速(shēnɡsù)公式空气(kōngqì)声速马赫数马赫数7.3高速(ɡāosù)一维定常流7.3高速(ɡāosù)一维定常流一维定常绝热流的能量(néngliàng)方程1.一维等熵流的能量(néngliàng)方程一维等熵流的能量(néngliàng)方程2.绝热不等熵流的能量(néngliàng)方程一维定常绝热流的基本关系(guānxì)1.使用驻点参考量的参数关系(guānxì)式滞止(zhìzhǐ)温度其他(qítā)滞止参数2.使用临界参考(cānkǎo)量的参数关系式参数(cānshù)关系式速度(sùdù)系数速度(sùdù)系数与马赫数关系一维等熵流总静参数(cānshù)比例7.3②由Ma1=0.4查表或计算(jìsuàn)得：p1/p0=0.8956,ρ1/ρ0=0.9243,T1/T0=0.969p1=73750.5N/m2,ρ1=0.91946kg/m3,T1=279.44K,c1=335.1m/s③V1=Ma1c1=0.4×335.1=134.033m/s=p1V1A1=0.91946×134.033×0.5=61.62kg/s3.等熵管流的速度与面积(miànjī)关系，拉瓦尔管收缩喷管(pēnɡuǎn)与拉伐尔喷管(pēnɡuǎn)比较低速(dīsù)、亚音速和超音速流动的区别超音速流动(liúdòng)（＞1Ma）拉瓦尔喷管(pēnɡuǎn)(喷管(pēnɡuǎn))质量(zhìliàng)流量例7.4扰动源在静止(jìngzhǐ)的空气中以速度v作等速直线运动，根据扰动源的不同运动速度，会出现四种可能的情况：扰动源静止(jìngzhǐ)不动：M＝0扰动源以亚音速运动：0＜M＜1扰动源以等音速运动：M＝1扰动源以超音速运动：M＞1由于扰动源静止不动，所以扰动波以音速a向四周传播(chuánbō)，形成以扰动源为中心的同心球面波。由于扰动源以亚音速运动，所以(suǒyǐ)扰动源总是落后于扰动波，形成偏向扰动源前进方向的不同心球面波。由于扰动源以音速运动，所以扰动波总是与扰动源同时到达某一点，扰动波都迭聚在扰动源处，形成一个(yīɡè)垂直于扰动源前进方向的波面。此波面成为受扰和未受扰空气的分界面。由于扰动源以超音速运动，所以扰动波总是落后于扰动源，在扰动源后面形成一个圆锥面，所有(suǒyǒu)扰动波都被局限在这个锥面内。该锥面称为马赫(mǎhè)锥，马赫(mǎhè)锥的半顶角称为马赫(mǎhè)角μ。显然，M数越大，马赫(mǎhè)锥就越尖锐。7.5膨胀