第7章磁场的源一、比奥-萨伐尔定律真空中的磁导率一、比奥-萨伐尔定律叠加原理:一、比奥-萨伐尔定律（3）场点在直电流延长线上无限长载流直导线的磁场:在线圈轴线上其他各点，磁感应强度的量值都介乎B0、BP之间。解：由对称性分析，圆柱体内外空间的磁感应线是一系列同轴圆周线。半无限长载流直导线的磁场:两线圈在轴线上各点的场强方向均沿轴线向右，在圆心O1、O2处磁感应强度相等，大小都是三、利用安培环路定理求磁场的分布例：求载流无限长圆柱面内外的磁场。三、利用安培环路定理求磁场的分布三、利用安培环路定理求磁场的分布因为电子运动方向与电流方向相反，所以L和μ的方向恰好相反，如图所示。为dr的圆环作圆电流，电流强度：解：由对称性分析，圆柱体内外空间的磁感应线是一系列同轴圆周线。包含有电容的电流是否连续若I在L外（L未包围I）10-19C，me10-31kg10-34J·s代入，可算得且距离轴线同远的场点，其B的大小相同。电流元的磁场的磁感线是圆心在电流元轴线上的同心圆。例2圆电流轴线上任一点的磁场III第四步：考虑所有电流元在P点的贡献结论：在P点的磁感强度（1）在圆心处例一个半径R为的塑料薄圆盘，电量+q均匀分布其上，圆盘以角速度绕通过盘心并与盘面垂直的轴匀速转动。求圆盘中心处的磁感应强度。例3.载流直螺线管内部的磁场由于每匝可作平面线圈处理，ndl匝线圈可作Indl的一个圆电流，在P点产生的磁感应强度：R讨论：练习：如下列各图示，求圆心O点的磁感应强度。例一个半径R为的塑料薄圆盘，电量+q均匀分布其上，圆盘以角速度绕通过盘心并与盘面垂直的轴匀速转动。求圆盘中心处的磁感应强度。例亥姆霍兹线圈在实验室中，常应用亥姆霍兹线圈产生所需的不太强的均匀磁场。特征是由一对相同半径的同轴载流线圈组成，当它们之间的距离等于它们的半径时，试计算两线圈中心处和轴线上中点的磁感应强度。从计算结果将看到，这时在两线圈间轴线上中点附近的场强是近似均匀的。两线圈间轴线上中点P处，磁感应强度大小为此外，在P点两侧各R/4处的O1、O2两点处磁感应强度都等于在线圈轴线上其他各点，磁感应强度的量值都介乎B0、BP之间。由此可见，在P点附近轴线上的场强基本上是均匀的，其分布情况约如图所示。图中虚线是每个圆形载流线圈在轴线上所激发的场强分布，实线是代表两线圈所激发场强的叠加曲线。例在玻尔的氢原子模型中，电子绕原子核运动相当于一个圆电流，具有相应的磁矩，称为轨道磁矩。试求轨道磁矩μ与轨道角动量L之间的关系，并计算氢原子在基态时电子的轨道磁矩。角动量和磁矩的方向可分别按右手螺旋规则确定。因为电子运动方向与电流方向相反，所以L和μ的方向恰好相反，如图所示。上式关系写成矢量式为10-19C，me10-31kg10-34J·s代入，可算得二、安培环路定理二、安培环路定理二、安培环路定理二、安培环路定理二、安培环路定理二、安培环路定理二、安培环路定理三、利用安培环路定理求磁场的分布安培环路定理的应用举例，其合磁场dB垂直于r方向(且在垂直于轴线的平面内，下同)；·P点的磁场就是所有这样一对对的窄条形成的，所以P点的磁场B一定也垂直于r方向如图。·由于圆柱面上电流分布的轴对称性，可知柱面外任一点的B均垂直于相应的r方向；且距离轴线同远的场点，其B的大小相同。载流无限长圆柱面内外的磁场三、利用安培环路定理求磁场的分布三、利用安培环路定理求磁场的分布三、利用安培环路定理求磁场的分布三、利用安培环路定理求磁场的分布麦克斯韦认为:变化的电场产生磁场。结论：在P点的磁感强度磁感应线绕向与电流流向成右手螺旋关系三、利用安培环路定理求磁场的分布两线圈在轴线上各点的场强方向均沿轴线向右，在圆心O1、O2处磁感应强度相等，大小都是此外，在P点两侧各R/4处的O1、O2两点处磁感应强度都等于位移电流与传导电流连接起来恰好构成连续的闭合电流载流螺绕环的磁场分布。电流元的磁场的磁感线是圆心在电流元轴线上的同心圆。当电流反方向流动时，磁感应强度反向，闭合路径L的绕行方向与电流不构成右螺，有三、利用安培环路定理求磁场的分布沿图中环路l的线积分环管截面半径《R时,磁场的磁感线都是闭合的曲线。求圆盘中心处的磁感应强度。第三步：根据坐标写分量式取一闭合积分回路L，使三根载流导线穿过它所围成的面。三、利用安培环路定理求磁场的分布三、利用安培环路定理求磁场的分布取一闭合积分回路L，使三根载流导线穿过它所围成的面。现改变三根导线之间的相互间隔，但不越出积分回路，则（填“不变或变”）；L上各点的（填“不变或变”）。答案：包含电阻、电感线圈的电路,电流是连续的.在电流非稳恒状态下,安培环路定理是否正确?+麦克斯韦把这种电流称为位移电流。位移